Rutenat strontu może okazać się nadprzewodnikiem typu 1.5. • Yuri Erin • Wiadomości naukowe o "Elementach" • Fizyka

Rutenat strontu może być nadprzewodnikiem 1,5-tego rodzaju

Ryc. 1. Struktura wiru w sekcji (struktura wirowa). Jest to normalna wielkość rdzenia około dwie drogi spójności, wokół którego prąd o gęstości nadprzewodzących undampedJs, obejmujący region rzędu głębokości penetracji Londynu λ. Na rysunku pokazano również, jak szybko zmienia liczbę elektronów nadprzewodzących (liczba superelectrons), jak zbliżają się rdzeń wiru (niższy wykres pasiasty) i jak wzrasta siła pola magnetycznegoH kiedy poruszasz się do środka wiru (górny wykres). Pokazano, że charakterystyczna głębokość penetracji pola magnetycznego wynosi l. Zdjęcie z www.msm.cam.ac.uk

W zależności od reakcji na działanie zewnętrznego pola magnetycznego, nadprzewodzące substancje są podzielone na nadprzewodniki pierwszego i drugiego rodzaju. W 2004 r. Zasugerowano stosowanie diborku magnezu MgB2 potrafi zachowywać się w polu magnetycznym w pewien szczególny sposób, dlatego otrzymała nazwę nadprzewodnika 1,5-go rodzaju. Jednakże dowody doświadczalne na istnieniu tego typu nadprzewodnictwa został odebrany, i dwuborek magnezu dotychczas jedynym kandydatem dla nadprzewodników typu, 1,5.Zespół naukowców ze Stanów Zjednoczonych i Szwecji teoretycznie wykazał, że półruta nadprzewodnictwa może wystąpić w ruthenacie strontu Sr2RuO4.

W miarę jak wiedza naukowców o zjawisku nadprzewodnictwa akumulowała się i ewoluowała, zaproponowano nowe sposoby klasyfikacji substancji o takim działaniu. Jeden z pierwszych schematów, zgodnie z którym wszystkie materiały nadprzewodzące zostały rozdzielone, wziął pod uwagę mechanizm reakcji nadprzewodnika na zewnętrzne pole magnetyczne. Faktem jest, że stan nadprzewodzący może zostać zniszczony, a nie tylko nagrzanie materiału powyżej temperatury krytycznej Tcale umieszczając go w polu magnetycznym z indukcją powyżej wartości krytycznej Bc (przedtem nadprzewodnik jest idealnym diamagnetycznym, zobacz efekt Meissnera, to znaczy, że absolutnie nie wpuszcza w pole magnetyczne).

Jednak, jak pokazują obliczenia teoretyczne wykonane w 1957 r. Przez Aleksieja Abrikosova i potwierdzone w 1967 r. Eksperymenty grupy niemieckich badaczy, z pewnym współczynnikiem parametrów charakteryzujących stan nadprzewodzący, jego destrukcja przebiega w bardziej skomplikowany sposób.Te parametry definiujące to długość koherencji ξ i londyńska głębokość penetracji pola magnetycznego λ.

Aby zrozumieć, jaka jest długość koherencji, rozważ zjawisko nadprzewodnictwa na poziomie mikroskopowym. Zgodnie z ogólnie przyjętą teorią BCS pojawienie się nadprzewodnictwa wynika z połączenia elektronów przewodzących w tak zwane pary Coopera. Ogólnie rzecz biorąc, elektrony są cząstkami o podobnym ładunku i dlatego muszą odpychać, ale w temperaturach poniżej krytycznych cząstki te zaczynają wymieniać kwanty ruchu wibracyjnego jonów sieci krystalicznej substancji – fononów. Ta interakcja, zwana elektrononofonem, ma charakter przyciągania i więcej niż rekompensuje istniejące odpychanie elektrostatyczne. Sprzężenie parami pozwala na synchroniczne zachowanie się elektronów przewodnictwa po przyłożeniu pola elektrycznego (prąd jest włączony) i, odpowiednio, bez utraty energii, aby przejść przez sieć krystaliczną substancji. Pojawia się więc jeden z objawów nadprzewodnictwa – zerowa rezystancja lub, równoważnie, nieskończona przewodność.

Powracamy teraz do definicji długości koherencji.Ta wartość, nieco upraszczająca, może być interpretowana jako osobliwy rozmiar pary Coopera. W przypadku różnych nadprzewodników wartość ta przybiera różne wartości – od kilku nanometrów do kilku mikrometrów w absolutnej temperaturze zerowej. Wraz ze wzrostem temperatury, długość koherencji dla danego nadprzewodnika monotonnie wzrasta, przyjmując nieskończenie dużą wartość przy Tc.

Jak wspomniano powyżej, oprócz zerowej oporności, jeszcze jedną cechą nadprzewodnictwa jest idealny diamagnetyzm. Okazuje się, że to absolutne "odrzucenie" pola magnetycznego uzyskuje się dzięki przesiewaniu za pomocą niezwiązanych prądów krążących po powierzchni nadprzewodnika. Grubość warstwy, do której te prądy krążą wewnątrz nadprzewodnika, to londyńska głębokość penetracji pola magnetycznego λ. Podobnie jak długość koherencji, charakterystyka ta jest unikalna dla każdej nadprzewodzącej substancji, wahającej się od kilkudziesięciu nanometrów do wartości rzędu mikrometra w absolutnej zerowej temperaturze.

Teraz możemy powrócić do kryterium podziału nadprzewodników.Abrikosov obliczył, że jeśli nadprzewodnik ma stosunek głębokości penetracji pola magnetycznego do długości koherencji mniejszej niż 1 / √2, wówczas zniszczenie nadprzewodnictwa pod działaniem zewnętrznego pola magnetycznego następuje prawie natychmiast po przekroczeniu indukcji pola Bc. Nadprzewodnik o takich właściwościach nazywany jest nadprzewodnikiem typu 1.

Ryc. 2 Pierwszy obraz sieci wirów. Czarne obszary odpowiadają wirom. Zdjęcie z artykułu U. Essmann, H. Trauble, Physics Letters 24A, 526 (1967)

Jeżeli stosunek λ / ξ nadprzewodnika jest większy niż 1 / √2, wówczas proces destrukcji nadprzewodnictwa staje się bardziej złożony. Podczas gdy indukcja pola magnetycznego nie przekracza dolnej wartości krytycznej Bc1, nadprzewodząca próbka nie pozwala na linie siły (idealny diamagnetyzm). Jednak silniejsze pole wnika w materiał w postaci linii wirowych, zwanych wirami Abrikosova lub po prostu wirami (ryc. 1). Każdy wir jest normalnym (nieprzewodzącym) cylindrycznym rdzeniem, wydłużonym wzdłuż kierunku linii pola magnetycznego i otoczonym cyrkulacją nieodwzorowanych prądów nadprzewodzących.Wnikając w nadprzewodnik, odpychają się nawzajem (im bliżej, tym silniej) i tworzą na jego powierzchni stabilną strukturę – trójkątną sieć wirową (ryc. 2).

Przy stałej temperaturze i następującym później wzroście pola magnetycznego liczba tych wirów zwiększa się, co prowadzi do zmniejszenia odległości między nimi. Kiedy indukcja magnetyczna osiągnie wartość Bc2, gęstość powierzchniowa wirów staje się tak duża, że ​​ich normalne jądra zachodzą na siebie, ostatecznie niszcząc nadprzewodnictwo w próbce. Materiał o takiej reakcji na pole magnetyczne nazywany jest nadprzewodnikiem typu 2.

Zauważ, że czasami zachowanie nadprzewodnika typu 1 w polu magnetycznym jest wyższe Bc również opisane za pomocą struktur wirowych. Warunkowo uznaje się, że gdy pole przekracza wartość krytyczną Bcktóre przenikają nadprzewodnik typu 1, wiry przyciągają się wzajemnie (im bliżej, tym silniej) i tworzą normalne obszary całkowicie pokrywające powierzchnię nadprzewodzącego materiału.

Podsumujmy zatem wynik pośredni: w nadprzewodnikach typu I w polu magnetycznym powyżej wartości krytycznej Bc materialne wiry są przyciągane między sobą, im bliżej siebie znajdują się, tym silniejsza interakcja. Z powodu tej atrakcji taki nadprzewodnik niemal natychmiast przechodzi w normalny stan. W nadprzewodnikach typu 2 przenikanie pola magnetycznego w postaci wirów następuje, gdy indukcja przekracza próg dolnego pola krytycznego. Bc1. Dzięki odpychanie pomiędzy wirami, które stają się mocniejsze, im bliżej znajdują się te formacje, na powierzchni nadprzewodnika tworzy się trójkątna sieć wirowa. Gdy indukcja pola zewnętrznego wzrasta przy ustalonej temperaturze, wzrasta liczba wirów penetrujących. Jeśli indukcja przekracza próg górnego pola krytycznego Bc2, trąby powietrzne stają się tak liczne, że ich normalne rdzenie zachodzą na siebie, przenosząc materiał do normalnego stanu.

Nadprzewodnictwo 1,5-st

W 2001 r. Zespół japońskich naukowców odkrył nadprzewodnictwo w diborze magnezu MgB2. Odkrycie to przyciągnęło dużą uwagę specjalistów zajmujących się badaniem fizyki materii skondensowanej. Przyczyny zwiększonego zainteresowania nadprzewodzącym stanem tej substancji leżą nie tylko w jej prostej formule chemicznej inie tylko to, że jego temperatura krytyczna jest dość wysoka i wynosi 39 K (wiele nadprzewodników o wysokiej wartości Tc są bardzo złożonymi związkami chemicznymi), ale także w osobliwościach struktury nadprzewodnictwa. Liczne eksperymenty niezależnych grup naukowców wykazały, że nadprzewodnictwo w tej substancji i jej wysoka temperatura krytyczna są spowodowane obecnością dwóch "stopni" par Coopera, których interakcja zapewnia znaczny wzrost temperatury krytycznej. Takie nadprzewodniki w literaturze są nazywane dwustrefowa.

Obecność dwóch "rodzajów" par Coopera skłoniła naukowców do "ponownego zbadania" znanych teorii dotyczących różnych zjawisk dla takich nadprzewodników w nadziei na znalezienie jakiegoś osobliwego efektu, który nie miałby miejsca w zwykłych nadprzewodnikach z jednym typem par Coopera. Istotnie, w 2004 r. Jegor Babayev i jego współpracownik Martin Speight odkryli, że mechanizm pola magnetycznego na dwustrefowym nadprzewodniku, w szczególności, MgB2, jeszcze bardziej skomplikowany niż nadprzewodniki typu 2 (Egor Babaev, Martin Speight, 2004. Nadprzewodnictwo pół-Meissnera w nadprzewodnikach wieloskładnikowych).

W swoich pracach przewidywali istnienie niejednorodnej sieci wirowej w nadprzewodniku w określonych odstępach czasu indukcji zewnętrznego pola magnetycznego, które może objawiać się jako tworzenie się skupisk wirów, gęstych skupisk wirów na ograniczonej powierzchni lub po prostu nierównomierny rozkład wirów. Zgodnie z obliczeniami tych naukowców, wszystkie te struktury wirowe powstają ze względu na niemonotoniczną zależność siły oddziaływania wirów na odległość między nimi. W trakcie kolejnych badań teoretycznych okazało się, że ta siła w swoim zachowaniu jest swoistym analogiem sił międzycząsteczkowych działających między atomami. Mówiąc prościej, wiry w nadprzewodnikach dwupasmowych przyciągają na duże odległości (jak w nadprzewodnikach typu 1) i odpychają na małych (jak w nadprzewodnikach typu 2). Ze względu na naturę siły oddziaływania, mogą pojawić się niezwykłe struktury sieci wirów.

W 2009 r. Grupa belgijskich eksperymentatorów pod przewodnictwem Wiktora Moshchalkovej opublikowana w jednym z najbardziej prestiżowych czasopism fizycznych Physical Review Letters praca, w której eksperymentalnie potwierdzono istnienie nierównomiernego rozkładu wirów w MgB2, zgodnie z przewidywaniami Jegora Babayeva i Martina Speighta. Autorzy tego artykułu określili nadprzewodnik o podobnej reakcji na pole magnetyczne nadprzewodnika typu 1.5 (patrz eksperymentalnie potwierdzili istnienie nadprzewodnictwa rodzaju sezamowego, elementy, 12.03.2009).

Ze względu na uczciwość należy stwierdzić, że praca ta wywołała niejednoznaczną reakcję wśród specjalistów (patrz: Eksperymentalne potwierdzenie nadprzewodnictwa półtora gatunku jest odroczone, Elementy, 10 czerwca 2010 r.). Pomijając wiele szczegółów, zauważamy, że główną przyczyną tej reakcji było to, że nikt dotąd, poza tą grupą, nie uzyskał eksperymentalnych dowodów na istnienie heterogenicznej sieci wirów w MgB2 w formie, w jakiej widziała grupę Wiktora Moschalkovej.

W końcu spory przesunęły się na pole teoretyczne (patrz nadprzewodnictwo typu 1.5: ani dwa, ani półtora, pierwiastki, 11.11.2010). W okresie od 2009 r. Do 2012 r. Opublikowano kilka artykułów, w których argumentowano zarówno za potwierdzeniem istnienia nadprzewodnictwa w rodzaju 1.5, jak i potwierdzeniem niemożności jego istnienia.Szczególnie gorące dyskusje odbyły się między grupą teoretyków kierowaną przez Egora Babayeva, odkrywcę nadprzewodnictwa 1,5-go rodzaju, a zespołem naukowców w osobie Vladimira Kogana i Yorga Szmalian (patrz: Egor Babaev, Mihail Silaev, 2012. Komentarz do "Ginzburg-Landau Teoria nadprzewodników dwupasmowych: Nieobecność nadprzewodnictwa typu 1,5 "i VG Kogana, Jörga Schmaliana, 2012. Odpowiedz na" Komentarz do "Teorii nadprzewodników dwupasmowych Ginzburga-Landaua: Brak nadprzewodnictwa typu 1,5" ").

Nadzieja, że ​​istnienie tego rodzaju nadprzewodnictwa zostanie potwierdzone, pojawiła się po odkryciu nadprzewodników "żelaznych" (patrz: Odkryto nowy typ nadprzewodników wysokotemperaturowych, znaleziono "Elementy" z dnia 12.05.2008 r. I nową rodzinę nadprzewodników z żelazem "Elementy", 31.10 .2008), które, jak pokazują liczne eksperymenty, mają dwie – a niektóre nawet trzy (!) – "oceny" par Coopera. Jednak parametry tych nadprzewodników opartych na żelazie okazały się takie, że pomimo ich wielości, nadprzewodnictwo typu 1.5 w nich najprawdopodobniej nie może być zrealizowana w żadnych warunkach. W związku z tym, od czasu przewidywania nadprzewodników typu 1.5, jedynym kandydatem do tego tytułu pozostał tylko diborowodorek magnezu.

Rutenat strontu – drugi kandydat na nadprzewodniki typu 1.5

A teraz, 8 lat po pionierskiej publikacji na temat możliwego istnienia 1,5-tego nadprzewodnictwa w jednym z najnowszych numerów czasopisma Przegląd fizyczny B Pojawił się artykuł teoretyczny, zgodnie z którym "samotność" diborydu magnezu jako kandydata do nadprzewodników typu 1,5 może "rozcieńczyć" związek zwany rutenianem strontu Sr2RuO4.

Musisz natychmiast dokonać rezerwacji, że S.2RuO4 – w pewnym sensie unikalny nadprzewodnik. Jak pamiętacie, na początku tej notatki wymieniono różne sposoby klasyfikacji nadprzewodników. Jednym z nich, jak już wspomniano, jest reakcja na zewnętrzne pole magnetyczne. Inną, bardziej znaną metodą podziału nadprzewodników jest ich zróżnicowanie temperaturą krytyczną (patrz na przykład tabela w wiadomościach, źródłem nadprzewodnictwa o wysokiej temperaturze okazała się warstwa atomowa tlenku miedzi, Elements, 13 listopada 2009). Wreszcie istnieje inny rodzaj klasyfikacji, polegający na dzieleniu nadprzewodników zgodnie ze strukturą pary Coopera, która, można powiedzieć, "inspiruje" samo zjawisko nadprzewodnictwa.

Pary Coopera są obiektami kwantowymi, których właściwości opisywane są przez specjalną cechę fizyczną – funkcję falową (kwadrat modułu tej funkcji pokazuje prawdopodobieństwo wykrycia tego obiektu w danej części przestrzeni, z pewnym rozciągnięciem możnapowiedzieć, że ta funkcja jest podobna do zależności współrzędnych w czasie dla klasycznego obiektu). Przez długi czas od odkrycia nadprzewodnictwa wiadomo było, że para Coopera to połączenie elektronów z przeciwnie skierowanymi spinami. Materiały z tym typem parowania elektronów są nazywane spin-singlet sNadprzewodniki falowe. Dodanie "fali" pojawia się ze względu na fakt, że jak już wspomniano, pary Coopera są opisane fala funkcja i przedrostek "s"oznacza, że ​​ich orbitalny moment pędu (moment pędu) wynosi zero, to znaczy, po prostu, nie obracają się wokół środka masy.

Po odkryciu nadprzewodników wysokotemperaturowych na bazie miedzi (HTSC) w 1986 r., Badania eksperymentalne wykazały, że chociaż elektrony w tych substancjach łączą się, mając skierowane przeciwnie spiny, pary Coopera wciąż różnią się od tych z wcześniej znanych nadprzewodników. Ta różnica polega na tym, że pary elektronów w HTSC obracają się, a ich moment orbity w jednostkach specjalnych wynosi 2. HTS na bazie miedzi nazywane są niezwykłymi (w literaturze naukowej występuje udane angielskie określenie "niekonwencjonalne") spin-singlet dNadprzewodniki falowe. Symbol "d"wskazuje, że moment orbity par Coopera wynosi 2. Innymi słowy, poza obrotem elektronu (spin), para Coopera również obraca się wokół środka masy (momentu orbitalnego).

W 1994 r. Odkryto nadprzewodnictwo w ruthenacie strontu. Pomimo, że temperatura krytyczna jest bardzo niska, około 1,5 K, odkrycie to przyciągnęło uwagę specjalistów z kilku powodów. Przede wszystkim dlatego, że substancja ta miała strukturę krystaliczną podobną do HTSC i nie zawierała "obowiązkowej" miedzi, jak miało to miejsce w przypadku wszystkich znanych w tym czasie HTS. Porównanie fizycznych charakterystyk stanów normalnych i nadprzewodzących Sr2RuO4 i miedzi HTSC, naukowcy mieli nadzieję wyjaśnić naturę nadprzewodnictwa wysokotemperaturowego.

Jednak dalej oczekiwano jeszcze bardziej interesujących szczegółów. Rok po odkryciu nadprzewodnikowego stanu ruthenatu strontu grupa teoretyków postawiła hipotezę, że nadprzewodnictwo w Sr2RuO4 to nie jest spin singlet. Zgodnie z założeniem tych naukowców, w rutenacie strontu, spiny w parze Coopera są skierowane w jednym kierunku, a same pary Coopera mają moment pędu równy jeden.

Kolejne eksperymenty zeznają na korzyść tego założenia. W rezultacie ten rodzaj niezwykłej nadprzewodnictwa otrzymał nazwę spin-triplet str-Wave nadprzewodnictwo (symbol "str"mówi, że moment orbity pary Coopera jest równy jedności.) Obecnie nie ma dowodów na to, że jakakolwiek z dużej liczby nadprzewodników ma podobny rodzaj nadprzewodnictwa, ale z racji tej wyjątkowości ruthenat strontu wciąż jest aktywnie badany.

Oparte na żelazie HTSCs odkryte w 2008 roku nie zostały tutaj wymienione, więc czytelnik może mieć uzasadnione pytanie: jak klasyfikować te nowe "żelazne" nadprzewodniki? Wyniki ostatnich eksperymentów wskazują, że oba rodzaje par Coopera można uważać za oddzielnie brane nadprzewodniki spin-singlet bez rotacji par Coopera. Wydawałoby się, że wszystko jest trywialne, nadprzewodniki dwustrefowe są po prostu "mieszaniną" dobrze znanego spin-singletu sNadprzewodniki falowe. W rzeczywistości struktura par Coopera w nadprzewodnikach "żelaznych" okazała się bardziej przebiegła.Według danych eksperymentalnych fazy funkcji falowych (wielkości złożone) w nadprzewodnikach "żelaznych" są przesunięte o π. Z powodu tego przesunięcia fazowego funkcje falowe każdej klasy mają przeciwne znaki. Z tego powodu nazywa się te nadprzewodniki s ±Fala.

Kolejna ciekawa cecha Sr2RuO4 jako nadprzewodnik jest jego dwuzakresowym, o czym świadczą wyniki ostatnich eksperymentów. Naturalnie, po otrzymaniu takich danych, nie naukowcy wszelkie powody, aby przypuszczać, że stront ruthenate jest potencjalnym kandydatem do tytułu typu-1.5 nadprzewodnika, który można mieć różnego rodzaju nieprawidłowości wir kratowych.

Pierwsze szczegółowe badania rozkładu wirów w nadprzewodniku przeprowadzono w roku 2005 (W. O. Dolocan i wsp., 2005. Obserwacja Vortex koalescencji w anizotropowe Spin Triplet Superconductor Sr2RuO4). Następnie eksperymentatorzy ustalili fakt tak zwanej koalescencji sieci wirowej. Innymi słowy, wiry nie utworzyły trójkątnej siatki w nadprzewodzącej próbce, odpychającej od siebie, jak to ma miejsce w nadprzewodniku drugiego rodzaju. Zamiast tego zaczęli się łączyć w duże domeny, a wielkość tych domen rosła wraz ze wzrostem pola magnetycznego (ryc. 3).

Ryc. 3 Krata wirowa w pojedynczym krysztale rutenianu strontu, uzyskana w zewnętrznym polu magnetycznym 0,0002 T (a), 0,0006 T (b) i 0,0007 T (z). Lekkie obszary odpowiadają formacjom wirowym (obszary, w których przeniknęło pole magnetyczne). Zdjęcie z artykułu V. O. Dolocan et al. Wiroprocesorowy nadprzewodnik Sr Obserwacja koalescencji wirowej w anizotropii2RuO4 (2005)

Wyniki eksperymentów sprawiły, że w nadprzewodzącym ruthenacie strontu występowało pewne przyciąganie pomiędzy wirami. Skąd bierze się ta atrakcja i dlaczego ma miejsce w Sr2RuO4dla eksperymentatorów pozostała tajemnicą.

Grupa teoretyków kierowana przez Jegora Babajewa, autorów omawianego tu artykułu, twierdzi, że zaobserwowaną koalescencję wirów można łatwo wytłumaczyć, jeśli spróbujemy opisać nadprzewodzące właściwości rutenianu strontu w specjalnym modelu teoretycznym opracowanym wyłącznie dla tego nadprzewodnika, który bierze pod uwagę jego dwustrefowy charakter. Należy zauważyć, że z pewnymi modyfikacjami teoria ta została użyta do przewidywania i uzasadniania nadprzewodnictwa typu 1.5.

Opierając się na tym teoretycznym modelu Sr2RuO4zespół naukowców przeprowadził numeryczną symulację występowania sieci wirowej o parametrach odpowiadających charakterystyce nadprzewodzącego stanu ruthenianu strontu.Okazało się, że przy danych parametrach teoria generuje na poziomie jakościowym takie samo zachowanie wirów, jakie uzyskano w wcześniej przeprowadzonych eksperymentach (ryc. 4).

Ryc. 4 Rozkład stężenia (we względnych jednostkach) każdej "odmiany" (po lewej – po pierwsze, po prawej – drugi) Cooper paruje w dwuzakresowym nadprzewodnikowym ruthenacie strontu. Czerwone obszary odpowiadają największej liczbie par elektronów, granatowy – obszary, w których ich liczba dąży do zera. Te wykresy pokazują ewolucję sieci wirów: od początku tworzenia się klastra wirowego (a i b) z 7 wirów przed jego bezpośrednim pojawieniem się (c i d). Obraz z artykułu w dyskusji Przegląd fizyczny B

Rysunki na rysunku 4 wyraźnie i wyraźnie wskazują na przyciąganie pomiędzy wirami, a co za tym idzie, na ich koalescencję. Z kolei możliwość powstawania takich skupisk wirów można interpretować jako fakt obecności nadprzewodnictwa 1,5-tego rodzaju w tym związku. Ten wniosek jest głównym rezultatem tego artykułu.

Oczywiście uzyskany wynik nie udaje ostateczności, o czym piszą autorzy, sugerując dalsze badania eksperymentalne w tym kierunku.Nie można jednak zaprzeczyć, że dane eksperymentalne są dobrze opisane przez teorię, która, nawet z pewnymi uproszczeniami, już wcześniej przewidziała możliwość istnienia nadprzewodnictwa typu 1,5.

Źródło: Julien Garaud, Daniel F. Agterberg, Egor Babaev. Vortex koalescencja i nadprzewodnictwo typu 1.5 w Sr2RuO4 // Phys. Rev. B 86, 060513 (R) (2012).

Yuri Yerin


Like this post? Please share to your friends:

;-) :| :x :twisted: :smile: :shock: :sad: :roll: :razz: :oops: :o :mrgreen: :lol: :idea: :grin: :evil: :cry: :cool: :arrow: :???: :?: :!: